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    第5章传热课件3.ppt

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    第5章传热课件3.ppt

    对流传热:,5.4.1 对流传热系数()的影响因素(1)引起流动的原因:自然对流和强制对流 自然对流:流体内温度不同,导致密度差异,热流体上升,冷流体下降,由于流体温度不同而使流体流动的传热过程,称为自然对流传热。强制对流:由外力作用(输送机械)使流体流动而传热,称为强制对流传热。强制对流 自然对流,(2)流体流动形态 流体传热热阻主要集中在层流底层中。对层流而言,整个流体均处于层流状态;而湍流流体中只有层流底层处于层流状态;所以湍流情况下传热效果大于层流状态,且湍动程度越大,层流底层越薄,对流传热系数越大。湍流 层流,(3)流体的性质 影响对流传热过程的性质主要有:比热、导热系数、粘度、密度等。如粘度大,流动阻力大,湍动程度差,传热效果差;导热系数大,层流底层中热阻小。一般比热大、导热系数大、密度大、粘度小对传热有利。,(4)传热面形状、大小、位置及流通截面,是否发生相变等 流通截面及形状(圆管、套管环隙、翅片管、单管、管束、板、弯管)管子排列方式(三角形、正方形)位置(水平、垂直)大小(短管、长管)相变(无相变、沸腾、冷凝),补充:自然对流环流流速,流动的推动力为密度不同引起的静压差,则,自然对流的强弱与加热面的位置密切相关。水平加热面的上部有利于产生较大的自然对流(如图a所示),故房间采暖用的加热器应尽量放在下部;水平冷却面的下部有利于产生较大的自然对流(如图b所示),故剧场的冷气装置应放在剧场上部。,5.4.2 因次(量纲)分析在对流传热中的应用,(1)获得对流传热系数()的方法 分析法 数值法 实验法:通过实验来获得不同情况下的对流传热计算式(常为关联式或经验式)。为减少实验工作量,提高实验结果的通用性,应当在量纲分析的指导下进行;即对某一类对流传热问题,将影响对流传热系数的因素用量纲分析归纳成几个无量纲的特征数,以减少变量数目,再用实验确定这些特征数之间的具体关系。,(2)因次分析在对流传热中的应用 影响对流传热系数的因素有(无相变):(1)流体物性:、cp(2)流动状态:u(3)传热面特征尺寸:l(4)自然对流:Tg(视为一个变量,相当单位质量流体由于温度不同所产生的浮力)所以对流传热系数是以上七个变量的函数:,令,对SI制基本量纲有七个,在此关系有涉及到四个量纲,包括长度L、质量M、时间T、温度;所以关联式中各变量的因次分别为:,W=J/S=N*m/s=(kg*m/s2)*m/s=kg*m2/s3,把以上因次代入关联式,根据因次一致性原则:,解得:,雷诺准数,惯性力与粘性力的比值,表征流体流动型态对对流传热的影响;强制对流时影响显著,自然对流时影响微小;,5.4.2 因次分析在对流传热中的应用,普朗特准数,反映流体物性对对流传热的影响;液体Pr1,气体Pr1接近1,根据以上定义可以得到最终的关联式:,5.4.2 因次分析在对流传热中的应用,讨论:根据不同的对流传热过程,由实验确定系数K及指数f、e、g值;如强制对流、自然对流、沸腾对流传热、冷凝对流传热等;强制对流时,Gr一般可忽略,即Nu=f(Re,Pr)自然对流时,Re一般可忽略,即Nu=f(Pr,Gr)由实验条件所限,得到Nu=f(Re,Pr,Gr)关联式应注意应用范围;,5.4.2 因次分析在对流传热中的应用,由于流体在传热过程中存在传热边界层,所以冷流体从t上升到tW,热流体从TW降为T;故对冷、热流体的物性应分别取(t+tW)/2、(T+TW)/2查取或计算 Nu=f(Re,Pr,Gr)适用于无相变的对流传热。,5.4.2 因次分析在对流传热中的应用,总之,对流传热是流体主体中的对流和层流底层中的热传导的复合现象。任何影响流体流动的因素(引起流动的原因、流动型态和有无相变化等)必然对对流传热系数有影响。下面分四种情况来讨论对流传热系数的关联式,即:强制对流时的对流传热系数;自然对流时的对流传热系数;蒸汽冷凝时的对流传热系数;液体沸腾时的对流传热系数;,5.4.3 强制对流时的对流传热系数,强制对流情况下,Gr对的影响较小,一般可以忽略,所以:,其中C、m、n由实验测定。5.4.3.1 流体在管内作强制对流的(1)流体在圆形直管内作强制湍流时的 低粘度(粘度2倍常温水的粘度)的液体和气体,或,上式的应用范围及条件:a、Re104,流动是充分湍流;b、Pr=0.6160,一般流体皆可满足;c、50,即进口段占总长的很小一部分,管内的流动是充分发展的。若l/d 50,则=f1,f1=(l/d,Re)。e、Nu、Re中的特征尺寸l 取d内。f、流体物性参数按定性温度tm=(t1+t2)/2取。,5.4.3 强制对流时的对流传热系数,液体 Pr1,被加热:t,u,b,,n=0.4;被冷却:t,u,b,,n=0.3;气体Pr1,被加热:t,u,b,,n=0.4;被冷却:t,u,b,,n=0.3;对于气体,t,Pr基本不变,对空气或其他对称双原子气体,Pr 0.72,Nu=0.02 Re0.8,5.4.3 强制对流时的对流传热系数,高粘度的液体:若流体平均温度与壁温相差较大或高粘度流体,应对粘度进行校正:,上式的应用范围及条件:a、Re104;b、Pr=0.6160;c、特征尺寸l 取d内;d、流体物性参数按定性温度tm=(t1+t2)/2取;e、用tWm=(tW1+tW2)/2 求W;f、不适用于液态金属。一般情况下,由于壁温是未知的,应用上式须试差。但在工程计算中,也可取以下近似值:,5.4.3 强制对流时的对流传热系数,液体被加热,液体被冷却,工程中黏度比取近似值:,气体被冷却或者加热:,(2)流体在圆形直管内作强制层流时的 Gr25000,自然对流的影响可以忽略,此式适用范围及条件:Re100(不适用于管长很长的情况),特征尺寸取d内;定性温度取tm=(t1+t2)/2,(2)流体在圆形直管内作强制层流时的,当Gr25000时,自然对流对强制层流的影响不能忽略,应乘以校正系数:,注意:层流时很小,从而K也很小,因此在换热器设计中尽量避免在层流条件下传热。,5.4.3 强制对流时的对流传热系数,(3)圆形直管内强制过渡状况时的 当Re=200010000的过渡状态时,因湍动不充分,层流底层较厚,热阻大,比湍流时小,作为粗略估计,可用Re104(湍流)的公式算出,然后乘以校正系数f2,(4)圆形弯管内作强制对流时的 流体在弯管内流动时,由于离心力的作用,扰动加剧,使对流传热系数加大。,5.4.3 强制对流时的对流传热系数,(5)非圆形直管内作强制对流时的用上述关联式,但式中的d要用de代替,采用专用的关联式如对套管环隙,用水而和空气等进行实验,得到关联式为:,这种方法简便,但计算结果不够准确。,适用条件:Re=12000220000,d2/d1=1.6517,特征尺寸为de,定性温度取tm=(t1+t2)/2。也可计算其他流体在环隙中作强制湍流时的。,5.4.3.2 流体在管外作强制对流时的,流体在列管换热器管间(装有折流挡板)流过的当Re=2000106时,适用条件:、换热器管间装有割去25%(面积)的圆缺形折流挡板;、Re=2000106;、定性温度tm=(t1+t2)/2;、tWm=(tW1+tW2)/2 求W;、特征尺寸de(根据管束排列方式而定);、管外的流速根据流体流过的最大截面积S计算。,5.4.3 强制对流时的对流传热系数,(4)流体在列管换热器管间无折流挡板的 用管内强制对流的公式计算,但要将式中管内径改为管间当量直径。(5)液体在有搅拌器的容器中的对流传热系数,5.4.3 强制对流时的对流传热系数,5.4.3.3 提高对流传热系数的途径(1)从层流转变为湍流时,Re,应力求使流体在换热器中达到湍流流动;(2)圆形直管时,,5.4.3 强制对流时的对流传热系数,(4)在管内加麻花铁或选用螺纹管均能使湍动程度提高,但能耗。,5.4.4 流体作自然对流时的对流传热系数,自然对流时的大小和流体的物性、传热面的大小、形状、位置及传热面与流体间的温度差都有关系,情况复杂,仅限于讨论大空间(指边界层不受干扰)的自然对流。对流传热的特征数普遍关联式为:Nu=f(Gr,Pr),在一定范围内可用幂函数表示,或,无雷诺准数?,5.4.4 流体作自然对流时的对流传热系数,适用范围及条件:大容积(大空间)的自然对流;特征尺寸l:水平管取外径,垂直管取管长,垂直板取板高;,5.4.5 蒸汽冷凝时的对流传热系数,(1)蒸汽冷凝对流传热过程的热阻 如果加热介质是饱和蒸汽,当饱和蒸汽和低于饱和温度的壁面接触时,蒸汽将放出潜热并冷凝成液体,冷凝对流传热过程的热阻几乎全部集中在冷凝液膜内。这是蒸汽冷凝对流传热过程的一个主要特点。设法减小液膜厚度就是强化冷凝对流传热的有效措施。,5.4.5 蒸汽冷凝时的对流传热系数,(1)蒸汽冷凝对流传热过程的热阻 如果加热介质是过热蒸汽,且twts时,则壁面上不会发生冷凝现象,蒸汽和壁面间进行的是一般对流传热,此时热阻将集中于壁面附近的蒸汽层流底层中。蒸汽的导热系数比冷凝液的导热系数小得多,故饱和蒸汽冷凝对流传热系数远大于过热蒸汽的对流传热系数。因此,工业上通常使用饱和蒸汽作为加热介质,其原因有两个:一是饱和蒸汽有恒定的温度,二是它有较大的对流传热系数。,5.4.5 蒸汽冷凝时的对流传热系数,(2)膜状冷凝和滴状冷凝 膜状冷凝:冷凝液能够润湿壁面并形成一层完整的液膜向下流动。此种冷凝壁面上始终覆盖着一层液膜,蒸汽冷凝时放出的潜热只能以导热的形式通过液膜后才能传给壁面。因此膜状冷凝的热阻较大。,膜状冷凝,滴状冷凝,5.4.5 蒸汽冷凝时的对流传热系数,(2)膜状冷凝和滴状冷凝 滴状冷凝:若蒸汽中混有油脂类物质,或者壁面被油脂沾污时,冷凝液不能全部润湿壁面,而是结成滴状小液珠从壁面落下,重又露出新的冷凝面,这种冷凝称为滴状冷凝。实验结果表明,滴状冷凝的比膜状冷凝的大几倍甚至几十倍。但是滴状冷凝在工业上没有现实意义,难以实现,在工业上遇到的冷凝过程大多数是膜状冷凝。,5.4.5 蒸汽冷凝时的对流传热系数,(3)蒸汽冷凝时的 理论推导,平均,5.4.5 蒸汽冷凝时的对流传热系数,(3)蒸汽冷凝时的,特征尺寸L取管长或板高,冷凝潜热r按饱和温度取,其余物性按液膜平均温度tm=(tw+ts)/2取。图5-16,b、单根水平管外,a、垂直管外或垂直板侧,d0为管外径,5.4.5 蒸汽冷凝时的对流传热系数,实验结果a、垂直管外或垂直板侧,使用范围及条件:特征尺寸L取管长或板高;冷凝液膜为层流,Re1800;冷凝潜热r按饱和温度ts取;其余物性按液膜平均温度tm=(tw+ts)/2取。,5.4.5 蒸汽冷凝时的对流传热系数,b、单根水平管外实验结果和理论推导公式所得结果基本相符,在其它条件相同时,一般Ldo,垂直 水平。结论:工业冷凝器通常都是卧式的,但蒸发器都是立式的,这是蒸发器特点本身要求的。,5.4.5 蒸汽冷凝时的对流传热系数,c、水平管束外,错排的在垂直方向上的管数小于直排在垂直方向的管子数,错排 直排,5.4.6 液体沸腾时的对流传热系数,对液体加热时,液体内部伴有液相变为气相产生汽泡的过程称为沸腾。按设备的尺寸和形状可分为:大容积沸腾:传热面浸沉浸在无强制对流液体中发生的沸腾现象。管内沸腾:流体在一定压差下流过加热管发生沸腾现象,沸腾过程受液体流速的影响,且沸腾产生的气泡无法脱离流体而随流体一起流动,形成复杂的气液两相流。管内沸腾的传热机理比大容器沸腾复杂得多。,5.4.6 液体沸腾时的对流传热系数,根据沸腾温度分为:过冷沸腾:液体主体温度低于相应压力下的饱和温度。饱和沸腾:液体主体温度达到或高于饱和温度。,5.4.6 液体沸腾时的对流传热系数,(1)沸腾现象,汽泡就是在加热面上凹凸不平的点上形成,这种点称为汽化核心。无汽化核心则汽泡不会产生,汽化核心与传热面粗糙度、氧化情况、材料性质及其不均匀性质等多因素有关。由于汽泡生成和脱离,对近壁处的液体层产生强烈搅动,降低了热阻,从而使液体沸腾时的比无相变时的大得多。沸腾无相变,5.4.6 液体沸腾时的对流传热系数,以常压水在大容器内沸腾为例,说明t对的影响:,t很小时,仅在加热面有少量汽化核心形成汽泡,长大速度慢,所以加热面与液体之间主要以自然对流为主。t5C时,汽化仅发生在液体表面,严格说还不是沸腾,而是表面汽化。此阶段,较小,且随t升高得缓慢。,加热壁与周围液体的温差t5C,几乎无气泡,自然对流产热。,a,b,c,5.4.6 液体沸腾时的对流传热系数,25C t 5C时,汽化核心数增大,汽泡长大速度增快,对液体扰动增强,对流传热系数增加,由汽化核心产生的汽泡对传热起主导作用,此时为核状沸腾。,加热壁与周围液体的温差t满足25C t 5C,气泡产生,热体扰动,对流传热系数 和热通量q急剧增加。,5.4.6 液体沸腾时的对流传热系数,t25C进一步增大到一定数值,加热面上的汽化核心大大增加,以至气泡产生的速度大于脱离壁面的速度,气泡相连形成气膜,将加热面与液体隔开,由于气体的导热系数较小,使降低,此阶段称为不稳定膜状沸腾。t250C时,气膜稳定,由于加热面温度高,热辐射影响增大,对流传热系数增大,此时为稳定膜状沸腾。,5.4.6 液体沸腾时的对流传热系数,工业上一般维持沸腾装置在核状沸腾下工作。从核状沸腾到膜状沸腾的转折点称为临界点(此后传热恶化),对于常压水在大容器内沸腾时临界点为tc=25C。,5.4.6 液体沸腾时的对流传热系数,(2)影响沸腾传热的因素 液体和蒸汽的性质,主要包括表面张力、cp、r、L、V等;操作压力和温度差;压力大利于传热 加热表面的粗糙情况和表面物理性质。清洁粗糙表面利于传热,5.4.6 液体沸腾时的对流传热系数,注:沸腾传热机理非常复杂 传热系数计算借助教材公式5-77教材p234 表5-4,

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