安徽电气职院流体力学泵与风机教案08叶片式泵与风机的理论.docx

《安徽电气职院流体力学泵与风机教案08叶片式泵与风机的理论.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《安徽电气职院流体力学泵与风机教案08叶片式泵与风机的理论.docx（31页珍藏版）》请在课桌文档上搜索。

1、第八章叶片式泵与风机的理论第一节离心式泵与风机的叶轮理论一、教学目标：1 .掌握离心式泵与风机的工作原理，2 .绘出流体在叶轮内的运动速度三角形，；3 .掌握能量方程式的意义。二、教学重点与难点重点：能量方程式及其分析；难点：离心式泵与风机的工作原理。三、教学方式及教具教学方式：采用设问、提问和鼓励学生自行分析等与学生互动的方式，充分调动学生的听课主动性，启发学生积极思维。教具：必要的挂图、教具或多媒体幻灯教学等手段，使教学内容直观、形象化，以强化教学效果。四、教学时间分配（共100分钟）1 .复习旧课、引入新课5分钟2 .讲授新课90分钟；3 .小结3分钟，布置作业2分钟。五、教学内容提要1

2、 .离心式泵与风机的工作原理，2 .流体在叶轮内的运动速度三角形；3.能量方程式及其分析。.六、板书设计一、离心式泵与风机的工作原理二、流体在叶轮内的运动速度三角形三、能量方程式及其分析七、本节课内容小结八、作业：R3思考题：I、3;习题：I、2、3第一节离心式泵与风机的叶轮理论一、教学目标：1 .掌握离心式泵与风机不同叶型对总能头及反作用度的影响；2 .掌握有限叶片叶轮对总能头的影响及总能头的修正方法。二、教学重点与难点重点：泵与风机的叶型分析；难点：泵与风机的叶型分析。三、教学方式及教具教学方式：采用设问、提问和鼓励学生自行分析等与学生互动的方式，充分调动学生的听课主动性，启发学生积极思维

3、。教具：必要的挂图、教具或多媒体幻灯教学等手段，使教学内容直观、形象化，以强化教学效果。四、教学时间分配（共100分钟）1 .复习旧课、引入新课5分钟2 .讲授新课90分钟；3 .小结3分钟，布置作业2分钟。五、教学内容提要1.离心式泵与风机的叶型分析，2.有限叶片叶轮对总能头的影响。六、板书设计叶片的型式V2UH后弯式叶片小小大径向式叶片中中中前弯式叶片大大小七、本节课内容小结八、作业：Rc思考题：7、8；习题：6、7第二节轴流式泵与风机的叶轮理论一、教学目标：1 .深刻理解轴流式泵与风机的工作原理是升力原理;了解翼型及叶栅的空气动力特性；2 .绘制流体在叶轮内运动速度三角形，并对轴流式泵与

4、风机能量方程式进行分析。二、教学重点与难点重点：轴流式泵与风机能量方程式；难点：翼型及叶栅的空气动力特性。三、教学方式及教具教学方式：采用设问、提问和鼓励学生自行分析等与学生互动的方式，充分调动学生的听课主动性，启发学生积极思维。教具：必要的挂图、教具或多媒体幻灯教学等手段，使教学内容直观、形象化，以强化教学效果。四、教学时间分配（共100分钟）1 .复习旧课、引入新课5分钟2 .讲授新课90分钟；3 .小结3分钟，布置作业2分钟。五、教学内容提要1 .轴流式泵与风机的特点；2 .翼型及叶栅的空气动力特性：3 .轴流式泵与风机能量方程式；4.轴流式泵与风机的基本型式。六、板书设计一、轴流式泵与

5、风机的特点二、翼型及叶栅的空气动力特性三、轴流式泵与风机能量方程式四、轴流式泵与风机的基本型式七、本节课内容小结八、作业：外思考题：2、9、10；习题：910第三节泵与风机的功率、损失和效率一、教学目标：1 .牢固掌握泵与风机的功率和效率的计算方法；2 .会分析泵与风机内各项损失产生的原因，并寻求减少损失的措施。二、教学重点与难点重点：泵与风机的功率和效率的计算，泵与风机内各项损失：难点：圆盘摩擦损失和冲击损失。三、教学方式及教具教学方式：采用设问、提问和鼓励学生自行分析等与学生互动的方式，充分调动学生的听课主动性，启发学生积极思维。教具：必要的挂图、教具或多媒体幻灯教学等手段，使教学内容直观

6、、形象化，以强化教学效果。四、教学时间分配（共100分钟）1 .复习旧课、引入新课5分钟2 .讲授新课90分钟：3 .小结3分钟，布置作业2分钟。五、教学内容提要1 .功率；2 .损失和效率。六、板书设计一、功率二、损失和效率七、本节课内容小结八、作业：RX）思考题：1、2、3；习题：1、2、3第四节泵与风机性能曲线一、教学目标：1 .深刻理解理论分析法绘制泵与风机的性能曲线；2 .掌握离心式泵与风机性能曲线的特点。二、教学重点与难点重点：离心式泵与风机性能曲线的特点；难点：理论分析法绘制泵与风机的性能曲线。三、教学方式及教具教学方式：采用设问、提问和鼓励学生自行分析等与学生互动的方式，充分调

7、动学生的听课主动性，启发学生积极思维。教具：必要的挂图、教具或多媒体幻灯教学等手段，使教学内容直观、形象化，以强化教学效果。四、教学时间分配（共100分钟）1 .复习旧课、引入新课5分钟2 .讲授新课90分钟；3 .小结3分钟，布置作业2分钟。五、教学内容提要1 .流量一扬程曲线；2 .流量一功率曲线；3.流量一效率曲线。六、板书设计一、流量一扬程曲线二、流量一功率曲线三、流量一效率曲线七、本节课内容小结八、作业：RO思考题：4；习题：6、7第四节泵与风机性能曲线的分析一、教学目标：1 .掌握离心式和轴流式泵与风机性能曲线特点；2 .深刻理解泵与风机性能曲线对泵与风机运行的指导意义。二、教学重

8、点与难点重点：离心式泵与风机性能曲线的特点；难点：泵与风机性能曲线对其运行的指导意义。三、教学方式及教具教学方式：采用比较的方法分析离心式和轴流式泵与风机性能曲线，便于学生理解和掌握。教具：必要的挂图、教具或多媒体幻灯教学等手段，使教学内容直观、形象化，以强化教学效果。四、教学时间分配（共100分钟）1 .复习旧课、引入新课5分钟2 .讲授新课90分钟：3 .小结3分钟，布置作业2分钟。五、教学内容提要1 .离心式泵与风机性能曲线特点；2 .轴流式泵与风机性能曲线特点。六、板书设计一、离心式泵与风机性能曲线（绘出曲线）第四（绘出曲线）三、分析与比较七、本节课内容小结八、作业：HO思考题：6、7

9、、8；习题：5、9第五节相似定律在泵与风机中的应用一相似定律一、教学目标：1 .了解泵与风机相似应满足的相似条件；2 .掌握相似定律及其特例。二、教学重点与难点重点：相似定律及其特例；难点：相似定律。三、教学方式及教具教学方式：采用设问、提问和鼓励学生自行分析等与学生互动的方式，充分调动学生的听课主动性，启发学生积极思维。教具：必要的挂图、教具或多媒体幻灯教学等手段，使教学内容直观、形象化，以强化教学效果。四、教学时间分配（共100分钟）1 .复习旧课、引入新课5分钟2 .讲授新课90分钟；3 .小结3分钟，布置作业2分钟。五、教学内容提要1 .相似条件；2 .相似定律；3 .相似定律的特例六

10、、板书设计相似定律及其特例各性能参数关系n、DP均改变转速n改变几何尺寸D改变密度P改变流量扬程全压功率七、本节课内容小结一、作业：Pio6思考题：1、2、3；习题：1、4、5二比转数一、教学目标:1 .能进行比转数的计算；2 .掌握比转数的应用。二、教学重点与难点重点：比转数的应用；难点：比转数的应用。三、教学方式及教具教学方式：采用设问、提问和鼓励学生自行分析等与学生互动的方式，充分调动学生的听课主动性，启发学生积极思维。教具：必要的挂图、教具或多媒体幻灯教学等手段，使教学内容直观、形象化，以强化教学效果。四、教学时间分配（共100分钟）1 .复习旧课、引入新课5分钟2 .讲授新课90分钟

11、；3 .小结3分钟，布置作业2分钟。五、教学内容提要1 .比转数的计算；2.比转数的应用。六、板书设计一、比转数二、比转数的计算说明三、比转数的应用七、本节课内容小结八、作业：R06思考题：4、5、6；习题：5、8、10第八章叶片式泵与风机的理论第一节离心式泵与风机的叶轮理论离心式泵与风机是由原动机拖动叶轮旋转，叶轮上的叶片就对流体做功，从而使流体获得压能及动能。因此，叶轮是实现机械能转换为流体能量的主要部件。一、离心式泵与风机的工作原理泵与风机的工作过程可以用图21来说明。先在叶轮内充满流体，并在叶轮不同方向上取A、B、C、D几块流体，当叶轮旋转时，各块流体也被叶轮带动一起旋转起来。这时每块

12、流体必然受到离心力的作用，从而使流体的压能提高，这时流体从叶轮中心被甩向叶轮外缘，于是叶轮中心O处就形成真空。界流体在大气压力作用下，源源不断地沿着吸人管向O处补充，而已从叶轮获得能量的流体则流人蜗壳内，并将一部分动能转变为压能，然后沿压出管道排出。由于叶轮连续转动，就形成了泵与风机的连续工作过程。流体在封闭的叶轮中所获得的能(静压能)：ffi21l4.-K,.WrtlPtz*=一14Pf2r上式指出：流体在封闭的叶轮内作旋转运动时,叶轮进出口的压力差与叶轮转动角速度的平方成正比关系变化；与进出口直径有关，内径越小，外径越大则压力差越大，但进出口直径均受一定条件的限制；且与密度成正比关系变化，

13、密度大的流体压力差也越大。二、流体在叶轮内的运动及速度三角形为讨论叶轮与流体相互作用的能量转换关系，首先要了解流体在叶轮内的运动，由于流体在叶轮内的运动比较复杂，为此作如下假设：叶轮中叶片数为无限多且无限薄，即流体质点严格地沿叶片型线流动，也就是流体质点的运动轨迹与叶片的外形曲线相重合；为理想流体，即无粘性的流体，暂不考虑由粘性产生的能量损失；流体作定常流动。流体在叶轮中除作旋转运动外，同时还从叶轮进口向出口流动，因此流体在叶轮中的运动为复合运动。当叶轮带动流体作旋转运动时，流体具有圆周运动(牵连运动)，如图2-3（八）所示。其运动速度称为圆周速度，用符号U表示，其方向与圆周切线方向一致，大小

14、与所在半径及转速有关.流体沿叶轮流道的运动，称相对运动，如图2-3(b)所示，其运动速度称相对速度，符号W表示，其方向为叶片的切线方向、大小与流量及流道形状有关。流体相对静止机壳的运动，称绝对运动，如图23(C)所示，其运动速度称绝对速度，用符号V表示，由这三个速度向量组成的向量图，称为速度三角形，如图24所示。速度三角形是研究流体在叶轮中运动的重要工具。绝对速度U可以分解为两个相互垂直的分量：即绝对速度圆周方向的分量和绝对速度在轴面(通过泵与风机轴心线所作的平面)上的分量。绝对速度V与圆周速度U之间的夹角用表示，称绝对速度角；相对速度与圆周速度反方向的夹角用B表示，称为流动角。叶片切线与圆周

15、速度反方向的夹角，称为叶片安装角用Ba表示。流体沿叶片型线运动时，流动角B等于安装角Ba。用下标1和2表示叶片进口和出口处的参数，8表示无限多叶片时的参数。速度三角形一般只需已知三个条件就可画出。其求法如下:(1)圆周速度U(2)轴面速度vm由连续流动方程得竽WA由于有效断面被叶片厚度5占去一部分。设每一叶片在圆周方向的长度为。，如叶轮共有Z个叶片，则总长度为z。，则面积为zb,有效断面积A应为排挤系数表示叶片厚度使流道有效断面积减小的程度。八一就厂一，w对于泵中在0.750.95的范围，轴面速度可用下式计算：%_JEDIi病(3)相对速度W的方向或安装角Ba,当叶片无限多时，相对速度的方向应

16、与叶片安装角的方向一致。求出U、Vm及Ba后，即可按比例画出速度三角形。三、能量方程式(欧拉方程式)及其分析(一)能量方程式H.,rf)3S.=p(*a-MSPA(二)能量方程式的分析(1)单位重量和单位体积的理想流体流过无限多叶片叶轮时所获得的能量与流体的密度无关，即与流体性质无关。如果泵与风机的叶轮尺寸相同,转速相同,流量相等时，则流体所获得的理论能头相等，即泵所产生的液柱与风机产生的气柱高度相等。而全风压与流体密度有关。因此，不同密度的流体所产生的压力是不同的。(2)当5=90时，则MU=0,流体径向流人叶轮时，获得最大的理论能头：.,.叫竺匕(3)第一项是流体通过叶轮后所增加的动能，称

17、为动能头，第二项与第三项之和为增加的压力能，称为静能头，用HSt表示。(4)由式(210)可知，增加转速，叶轮外径Dz和绝对速度在圆周的分量Vm,均可提高理论能头H8,但加大D会使损失增加，降低泵的效率。提高转速则受汽蚀及材料的限制。比较之下，用提高转速来提高理论能头，仍是当前普遍采用的主要方法。四、离心式叶轮叶片型式的分析叶片出口安装角B2确定了叶片的型式，一般叶片的型式有以下三种：当B2a90,叶片的弯曲方向与叶轮的旋转方向相同，如图27(C)所示，称为前弯式叶片。图2-7助H即M0,CA（*,“：也力；（hjftP5（Krh（C进为式9*）现就三种不同型式的叶片，对理论能头H1.的影响和

18、静压占总能头比例Q分析比较如下：为便于分析比较，假设三种叶轮的转速、叶轮外径Dz、流量5及人口条件均相同。叶片的型式V2UHl后弯式叶片小小大径向式叶片中中中前弯式叶片大大小对离心泵而言，为什么一般均采用为B2a=2035范围的后弯式叶片，而对风机则可根据不同情况采用三种不同的叶片型式，其原因如下：由以上分析可知，在叶轮的转速、叶轮外径D2、流量小相同的条件下，前弯式叶片产生的绝对速度比后弯式叶片大，而液体的流动损失与速度的平方成正比。因此，当流体流过叶轮及导叶或蜗壳时，其能量损失比后弯叶片大。同时为把部分动能转换为压能，在能量转换过程中，必然又伴随较大的能量损失，因而其效率远低于后弯式叶片。

19、反之，前弯式叶片有以下优点：当其和后弯式叶片的转速、流量及产生的能头相同时，可以减小叶轮外径D因此，可以减小风机的尺寸，缩小体积，减轻质量。又因风机输送的流体为气体，气体的密度远小于液体，且摩擦阻力正比于密度，所以风机损失的能量远小于泵。鉴于以上原因，在低压风通机中可采用前弯式叶片，一般取B2a=90155。五、有限叶片叶轮中流体的运动前面分析了流体沿无限多叶片叶轮的流动，这时流道内的流体是按叶片的型线运动的，因而流道任意半径处相对速度分布是均匀的，如图210的b处所示，而实际叶轮中的叶片不可能无限多，而是有限的，流体是在具有一定宽度的流道内流动。因此，除紧靠叶片的流体沿叶片型线运动外，其他都

20、与叶片的型线有不同程度的差别，从而使流场发生变化。这种变化是由轴向旋涡运动引起的。旋涡运动可以用一个简单的试验说明。如图29所示，用一个充满理想流体的圆形容器B,将流体上悬浮一箭头Ao,容器以角速度3中心作顺时针方向旋转时，因为没有摩擦力，所以流体不转动，此时箭头的方向未变，这说明流体内由于本身的惯性保持原有的状态。当容器从位置I沿顺时针方向转到d位置IV时，流体相对于容器也有一个旋转运动，其方向却与容器旋转方向相反，角速度则相等。如果把叶轮流道进口和出口两端封闭，则叶轮流道就相当于一个绕中心轴旋转的容器，此时在流道中的流体就有一个和叶轮旋转方向相反、角速度相等的相对旋转运动，如图2-10a处

21、所示。这种旋转运动具有旋转轴心，相当于绕轴的旋涡，因此称轴向旋涡运动，或轴向涡流。在有限叶片叶轮中，叶片工作面上，由于两种速度方向相反，迭加结果，使相对速度减小，而在叶片非工作面上，由于两种速度方向一致，迭加后使相对速度增加。因此，在流道同一半径的圆周上，相对速度的分布是不均匀的，如图2Ic处所示。三10式伸口叶就缭M!，的A动而是向叶轮旋转的反方向转动了个角度,abc变为Aabd如图211所示M2-“为限叶片攵6!“*夏-能电寄让由于流体分布不均匀，则在叶轮出口处，相对速度的方向不再是叶片出口的切线方向，使流动角B2叶片安装角B2a,出口速度三角形由由轴向涡流引起速度偏移，使B2B2a导致V

22、2uV21.,使有限叶片叶轮的理论能头下降。则有限叶片叶轮的理论能头为H,一般用滑移系数K来修正无限多叶片叶轮的理论能头，即I1.t-KHz式中K为滑移系数，其值恒小于Io此系数不是效率，只说明在有限叶片叶轮内，由于轴向涡流的存在对理论能头产生的影响。对滑移系数K至今还没有精确的理论计算公式，一般均采用经验公式计算。粗略计算时，泵的K值可取0.81,风机的K值可取0.80.850o六、对流体粘性的修正由于流体粘性，流体在叶轮中产生水力阻力损失，使流体在叶轮中获得的能头进步降低。流体在叶轮中获得的能头用H表示，对于流体粘性一般用流动效率小修正。则有式H=xhHKxhH七、流体进入叶轮前的预旋流体

23、经管道进入叶轮之前，并不是平稳的无旋运动，而是具有一个旋转的运动，这个预先的旋转运动称为预旋或先期旋绕，强制预旋是由结构上的外界因素造成的，如双吸叶轮所采用的半螺旋形吸人室，多级叶轮背导叶出口角小于或大于90等的结构型式，都迫使流体以小于或大于90的角度进入叶轮。当590时，预旋的方向与叶轮旋转的方向相反，称为负预旋，如图21-3招2-13具TfatM预庭的决“速度二角彩所示，为具有强制预旋的进口速度三角形。强制预旋时，流量保持不变，即轴面速度Vhn保持不变。强制预旋是由吸入室或背导叶造成的，因而不消耗叶轮的能量。由于预旋使VhI不为零，从而致使流体获得的能头降低。但预旋可以改善流体进口处的流

24、动，同时可以消除转轴背面的旋涡区，叶片进口处的相对速度W减小，因此可以改善泵的汽蚀性能、减小损失、提高效率，并能改善小流量时的性能。所以，目前国内外锅炉给水泵为改善泵性能，其背导叶的出口角往往设计成小于90。第二节轴流式泵与风机的叶轮理论一、轴流式泵与风机的特点I.流体轴向流进，轴向流出叶轮。2 .流量大，扬程低；3 .结构简单，重量轻；4 .采用动叶调节，变工况调节性能好，高效区较宽。现代大容量机组的循环水泵与送、引风机采用这种型式。二、轴流式泵与风机的原理轴流式泵与风机的叶片为机翼型叶片，它是利用机翼型叶片的升力原理工作的。当流体与翼型叶片作相对运动时，流体绕翼型叶片，在叶片的凸面上断面小

25、，流速大，压强低，而在叶片的凹面断面大，流速小，压强高，在叶片的凸、凹产生一压强差，这一压强差作用在垂直于机翼的有效面积上，就产生一指向凸面的力，即升力，根据作用力与反作用力定律，叶片对流体产生一大小相等、方向相反的反作用力，即反升力，流体在叶轮中运动时，由于反升力的作用，使流体的能量获得提高。三、翼型及叶栅的空气动力特性(1)骨架线通过翼型内切圆圆心的连线，称为骨架线或中弧线，是构成翼型的基础，其形状决定了翼型的空气动力特性。(2)前缘点后缘点骨架线与型线的交点，前端称前缘点，后端称后缘点。(3)弦长b前缘点与后缘点连接的直线称弦长或翼弦(4)翼展1垂直于纸面方向叶片的长度(机翼的长度)称翼

26、展展弦比。翼展1与弦长b之比称展弦比挠度f弦长到骨架线的距离，称挠度，最大距离称最大挠度(7)厚度C翼型上下表面之间的距离，称翼型厚度，最大值为最大厚度(8)冲角口翼型前来流速度的方向与弦长的夹角称冲角，冲角在翼弦以下时为正冲角如图所示，以上时为负冲角。(9)前驻点、后驻点来流接触翼型后，开始分离的点(此点速度为零)，称前驻点；流体绕流翼型后汇合的点(此点速度也为零)，称后驻点。前缘点和后缘点不一定与前驻点和后驻点重合。5 .叶栅及其主要的几何参数在轴流式泵与风机叶轮中，流体的运动仍是复杂的三元流动，即具有圆周分速和轴向分速及径向分速。但为了分析问题简化起见，一般把三元流动简化为径向分速为零的

27、圆柱层分层的流动，即认为流体的流面为圆柱面，各相邻圆柱面上的流动互不相关。如图217所示为一轴流式叶轮，现在用任意半径厂及r+dr的两个同心圆柱面截取一个微小圆柱层，将圆柱层沿母线切开，展开成平面，在此面上，形成垂直于纸面厚度为的翼型。由相同翼型等距排列的翼型系列称为叶栅。这种叶栅称为平面直列叶栅，如图218所示。于是对轴流式叶轮内的流动就简化为平面直列叶栅中绕翼型的流动，在直列叶栅中每个翼型的绕流情况相同，因此只要研究一个翼型的绕流情况即可。叶栅的主要几何参数有：1 .叶栅及其主要的几何参数y(1)列线或额线叶栅中翼型各对应点芹夫二g的连缥(2)栅距在叶栅的圆周方向上，两相邻-一一_-S翼型

28、对应点的距离。(3)轴线与列线相垂直的直线。(4)叶栅稠度弦长与栅距之比。(5)叶片安装角Ba弦长与列线之间的夹角。(6)流动角Bl、B2叶栅进、出口处相对速度方向和圆周速度反方向之间的夹角。2 .翼型的空气动力特性翼型的空气动力特性系指翼型上升力和阻力的特性，即这些特性与翼型的几何形状、气流参数的关系。实际流体绕流翼型时，在翼型上产生一个垂直于来流方向的升力Fyl和一个平行于来流方向的阻力Fxl,如图2-21所示。阻力Fxl系翼型在流体中运动时所受到的摩擦阻力，是形状阻力及由于有限翼展而产生的诱导阻力之和。FW二C八2y产”=升力系数Cyl和阻力系数Cxl与翼型的几何形状及冲角有关。对于各种

29、翼型的CylCxl值，均由风洞试验求得，并将试验结果绘制成Cy”和CXl与冲角1的关系曲线，如图222所示。这种曲线称为翼型的空气动力特性曲线。由图222可知，升力系数C叉随正冲角。的增大而增大当冲角。超过某一数值时，Cyl则下降，这是由于流体在后缘点前发生附面层分离之故。此时在翼型后面形成很大的旋涡区，如图223所示，致使翼型上下表面的压差减小，因此升力系数和升力也随之减小。升力系数和升力减小的点称为失速点，冲角增大到失速点后，空气动力特性就大为恶化，在轴流式泵与风机中失速工况将使性能恶化，效率降低，并伴随有噪声及振动，因此应避免在失速工况下工作。即冲角应小于失速点对应的最大正冲角。作用在翼

30、型上的力应该是升力Fyl和阻力Fxl的合力F,如图2-21所示，合力F与升力Fy之间的夹角称为升力角用符号人表示。且越小，则升力越大而阻力越小，翼型的空气动力特性越好。可用升力角的正切等于CXl与Cyl的比值表示。对每种翼型，都对应一个最小的升力角。阳2-21作用干暨上的力S222DV力*在223大阵鲁优最翼型3 .叶栅的空气动力特性由于叶栅是由多个单翼型组成的，因此在叶栅中的升力和阻力分别用以下公式计算:叶栅中翼型上的升力Fy和阻力FX的计算与单翼型有所不同，考虑到叶栅中相邻翼型间的相互影响，因此除用叶栅进出口相对速度的几何平均值W-代替Vs以外，其升力系数Cy与阻力系数CX也和单翼型不同，

31、因此对于叶栅，其升力系数Cy与阻力系数Cx,可借用平板直列叶栅的修正资料，用修正系数1进行修正。I=d式中Cy一一叶栅中平板的升力系数；Cy一一单个平板的升力系数。修正系数1与叶栅的相对栅距t/b及翼型安装角Ba有关，其关系如图2-25所示。对于由翼型组成的叶栅，应将翼型叶栅转化为等价的干板叶栅后再进行修正。但实践中往往直接借用平板叶栅的修正资料。对于阻力系数cx,由于叶栅中翼型间相互影响不大，且阻力系数自身又很小，对叶栅计算无显著影响，所以不作修正。四、能量方程式1 .速度三角形在叶轮任意半径处取一如图219所示的叶栅。在叶栅进口，流体具有圆周速度小相对WI、绝对速度环，出口具有112、W2

32、、V2由这三个速度矢量组成了进出口速度三角形。与离心式泵与风机相同，绝对速度也可以分解为圆周方向的分量Vu。和轴面方向的分量Va。轴流式与离心式的速度三角形相比具有以下特点：轴流式叶轮进出口处流体沿同一半径的流面流动，因而进、出口的圆周速度Ul和U2相等，即有U2=U=U。另外对不可压缩流体，对风机流体升压很小，叶轮进出口轴面速度可视为相等，即Val=Va2=Va。U和Va可用下式计算：MDn60m/s再计算出圆周分速Vu,或已知叩、B2角，就可绘出叶轮进出口速度三角形，如图219所示。由于叶轮进出口具有相同的圆周速度和轴面速度，因此，常把进、出口速度三角形绘在一起，如图220所示。因为叶栅中

33、流体绕流翼型与绕流单翼型有所不同，叶栅将影响来流速度的大小和方向，因此为推导公式和论证简化起见，可取叶栅前后相对速度Wl和W2的几何平均值W-作为无限远处(流体未受扰动)的来流速度。其大小和方向由如用作图法，只需把图220中CD线的中点E和B连接起来，此连线BE即决定了。Ws大小和方向按式(235)和(236)计算。JTFfw%-35)2 .能量方程式离心式泵与风机用动量矩定理推导出来的能量方程式仍适用于轴流式泵与风机，所不同的是轴流式流体进出口的圆周速度、轴面速度相等，式(241)和式(242)就是用动量矩定理推导出来的轴流式泵与风机的能量方程式。fco响Col彻m上式指出：(1)因为u2=

34、ul,故流体在轴流式叶轮中获得的总能量远小于离心式。因而，轴流式泵与风机的扬程(全压)远低于离心式。(2)当B=B2时，Hr=O,为了提高流体所获得的能量，必须使B2B,致使wW2,因而叶轮进口截面应小于叶轮出口截面，所以常采用翼型叶片。五、轴流式泵与风机的基本型式轴流式泵与风机可分为以下四种基本型式。Rl2-26物流式泉与风机的境式(1)在机壳中只有一个叶轮，没有导叶。如图226所示，这是最简单的一种型式，由出口速度三角形可以看出，绝对速度可分解为轴向分速和圆周分速。，其中轴向分速是沿输出管平行流动的速度，而圆周分速则形成旋转运动，产生能量损失。因此这种型式只适用于低压风机。，(2)在机壳中

35、装一个叶轮和一个固定的出口导叶。如图226(b)所示，在叶轮出口加装导叶可消除叶轮出口处流体的圆周分速，而导向轴向流动，并使这部分动能通过导叶出口断面增大转换为压力能。这种形式减少了旋转运动所造成的损失，提高了效率，因而常用于高压风机及水泵。如目产(300MW)机组使用的轴流式送风机和引风机以及50Z1.Q-50型轴流式循环水泵均采用这种型式。前者的叶片安装角在运转时是可以调节的，而水泵的动叶片角度则只能在停运的情况下调整。(3)机壳中装一个叶轮和一个固定的人口导叶。如图226(C)所示，流体轴向进入前置导叶，经导叶后产生与叶轮旋转方向相反的旋转速度，即产生反预旋。此时vluo,在设计工况下，

36、流出叶轮的速度是轴向的，即V2u=Oo在非设计工况下，当流量减小时，v2u等于零，如图226(C)中虚线所示。这种前置导叶型，流体进入叶轮时的相对速度，比后置导叶型的大，因此能量损失也大，效率较低。但这种型式且具有以下优点：1)在转速和叶轮尺寸相同时，前置导叶叶轮进口产生反预旋，可使Wl增加，所以获得能量比后置导叶型的高。如果流体获得相同能量时，则前置导叶型的叶轮直径可以比后置导叶型的稍小，因而体积小，可以减轻重量。2)工况变化时，冲角的变动较小，因而效率变化较小。3)如前置导叶作成可调的，则工况变化时，改变进口导叶角度，使其在变工况下仍保持较高效率。由于以上优点，目前一些中小型风机常采用这种

37、型式。水泵因汽蚀问题不采用这种型式。(4)在机壳中有一个叶轮并具有进出口导叶。如图226(d)所示，如前置导叶为可调的，在设计工况下，前置导叶的出口速度为轴向，当工况变化时，可改变导叶角度来适应流量的变化。因而可以在很大的流量变化范围内，保持高效率。这种型式适用于流量变化较大的情况。其缺点是结构复杂，增加了制造、操作、维护等的困难，所以较少采用。第三节功率、损失与效率从原动机输入的能量因为存在各种损失不可能全部传递给流体。这些损失用相应的效率来衡量，所以效率是体现泵与风机能量转换程度的一个重要经济指标。为了寻求提高效率的途径，需对泵与风机内部产生的各种能量损失进行分析。为此，本节将讨论各种功率

38、、损失、效率及其相互关系。一、功率功率是指单位时间内所做的功。一般分为有效功率、轴功率与原动机功率。1 .有效功率Peo有效功率是单位时间内通过泵或风机的流体实际所得到的功率。设流过叶轮的体积流量为q、,，扬程为H,流体的密度为P,如以kW计算，则有效功率为P.-kw1000因为风机的能头用全压户表示，所以其有效功率为P至kw1000KY2 .轴功率P轴功率是原动机传给泵或风机轴上的功率。由于泵或风机内存在损失，所以有效功率pcpo如果总效率n为己知，则泵的轴功率用下式计算：P=乙=幽中kW710007风机的用下式计算:qvkw100073.原动机功率Pm：原动机功率系指原动机输出功率。泵用下

39、式计算:PaqvH100o怩kW风机用下式计算:qvpib)7.kW原动机输入功率。泵用下式计算:PgqTlkw风机用下式计算:10007fkW在选择原动机时要考虑过载，故应加富裕量，因此选择原动机功率为Pw=Krgq、H100OME风机用下式计算:QvP式中K电动机容量富裕系数（原动机为电动机时K值见表32）O二、损失与效率由泵与风机损失的性质可将其分为三种：机械损失、容积损失和流动损失。轴功率减去由这三项损失所消耗的功率等于有效功率。从图31所示的能量平衡图可以看出轴功率、机械糊失界吧失功率A功率AP.功率图31泵内能贵平衡图损失功率与有效功率之间的能量平衡关系。（一）机械提失和机械效率机

40、械损失主要包括轴端密封与轴承的摩擦损失及叶轮前后盖板外表面与流体之间的圆盘摩擦损失两部分。轴端密封和轴承的摩擦损失与轴端密封和轴承的结构型式以及输送流体的密度有关。这项损失的功率约为轴功率的1%5%,大中型泵中多采用机械密封、浮动密封等结构，轴端密封的摩擦损失就更小。圆盘摩擦损失是因为叶轮在壳体内的流体中旋转，叶轮两侧的流体，由于受离心力的作用，形成回流运动，如图32所示，此时流体和旋转的叶轮发生摩擦而产生能量损失。由于这种损失直接损失了泵和风机的轴功率，因此归属于机械损失。这项损失的功率约为轴功率的2%10%,是机械损失中的主要部分。圆盘摩擦损失用下式计算：P-=K刖谓XIOTkW由上式可知

41、，圆盘摩擦损失与圆周速度的三次方成正比，与叶轮外径的平方成正比。因为圆周速度与叶轮外径与转速成正比，所以圆盘摩擦损失也与转速的三次方、叶轮外径的五次方成正比。因此，圆盘摩擦损失随转速和叶轮外径的增加而急剧增加。如果提高单级扬程，采用加大叶轮外径的方法，则圆盘摩擦损失与叶轮外径成五次方关系增加，而采用提高转速的方法，则成三次方关系增加，所以前者损失大于后者。反之，产生相同的扬程（全压）时，提高转速，叶轮外径可以相应减小。因此，圆盘摩擦损失增加较小，甚至不增加，从而可提高机械效率。总的机械损失功率已为机械损失用机械效率m来衡量,即（二）容积损失和容积效率泵与风机由于转动部件与静止部件之间存在间隙，

42、当叶轮转动时，在间隙两侧产生压力差，因而使部分由叶轮获得能量的流体从高压侧通过间隙向低压侧泄漏，这种损失称为容积损失或泄漏损失。容积损失主要发生在以下一些地方：叶轮人口与外壳密封环之间的间隙，如图34中A线所示；平衡轴向力装置与外壳间的间隙和轴封处的间隙等如B线所示。但主要是叶轮入口与外壳密封环之间及平衡装置与外壳之间的容积损失。容积损失用容积效率以来衡量，容积效率用下式表示：P-APln-P”qvH的WP一加右TQ小QE（三）流动损失和流动效率流动损失发生在吸人室、叶轮流道、导叶和壳体中。流体和各部分流道壁面摩擦会产生摩擦损失；流道断面变化、转弯等会使边界层分离、产生二次流而引起扩散损失；由

43、于工况改变，流量q、偏离设计流量qvd时，入口流动角工与叶片安装卢Bal不一致会引起冲击损失。对上述两类损失讨论如下：1 .摩擦损失和扩散损失摩擦损失用下式计算：.1I对泵与风机来说，由于流道形状比较复杂，各参数难以确定，因此可以把全部摩擦损失归并成一个简单的公式，即f=K,qlm扩散损失用下式计算：两项损失相加，得At+A,三K用这是一条通过坐标原点的二次抛物线方程，如图36所示。2.冲击损失相对速度方向与叶片进口切线方向之间的夹角称为冲角,当泵与风机在设计工况工作时，流体相对速度沿叶片切线方向流人，此时流体的入口流动角储T失.与叶片安装卢Bh,1=Bal,此时冲角为零，没有冲击损失。当流量

44、q、，设计流量q、U时，0为正冲角，漩涡发生在非工作面上，如图37（八）所示。当q、q闻时，BaIVB,=BaBO为负冲角，漩涡发生在工作面上，如图3-7(b)所示。由此而引起冲击损失。冲击损失用下式计算：这是一条顶点在设计流量q、4处的二次抛物线方程，如图36所示。应该指出：在正冲角时，由于漩涡区发生在叶片非工作面上，因此能量损失比产生负冲角时小，流动损失最小的点在设计流量的左边。影响泵与风机效率最主要的因素是流动损失，即在所有损失中，流动损失最大。流动损失用流动效率11h来衡量。流动效率可用下式表示：一.一P一血一P.PgQVHH,一、久_一，._-AP.-APwPgqvH=btQ(四)泵

45、与风机的总效率泵与风机的总效率等于有效功率与轴功率之比，即P,PPP.PwP风机的总效率又称全压效率。因为风机的动压在全压中占较大比例，故有静压效率。静压效率用下式计算：由上述分析可知，泵与风机的总效率等于流动效率、容积效率和机械效率三者的乘积。因此，要提高泵与风机的效率就必须在设计、制造及运行等各方面注意减少机械损失、容积损失和流动损失。离心式泵与风机的总效率视其容量、型式和结构而异，目前离心泵总效率约在0.60-0.90的范围，离心风机约在0.?00.90的范围内，高效风机可达0.90以上。轴流泵的总效率V约为0.70-0.89,大型轴流风机可达0.90左右。第四节泵与风机的性能曲线如前所述，泵与风机的主要性能参数有流量q、,，扬程H,或全压p、功率P和效率n。对泵而言，还有汽蚀余量Ah。这些参数之间有着一定的相互联系，而反映这些性能参数间变化关系的曲线，称为