晶格振动与晶体地热学性质习题集.doc

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1、第三章 晶格振动与晶体的热学性质1.什么是简谐近似？解：当原子在平衡位置附近作微小振动时，原子间的相互作用可以视为与位移成正比的虎克力，由此得出原子在其平衡位置附近做简谐振动。这个近似即称为简谐近似。2.试定性给出一维单原子链中振动格波的相速度和群速度对波矢的关系曲线，并简要说明其意义。解：由一维单原子链的色散关系 ，可求得一维单原子链中振动格波的相速度为1而其群速度为2由1式和2式可做出一维单原子链中振动格波的相速度和群速度对波矢的关系曲线如如下图3.1所示：上图中，。曲线1代表，曲线2代表。由1式与结合上图3.1中可以看出，由于原子的不连续性，相速度不再是常数。但当时，为一常数。这是因为当

2、波长很长时，一个波长X围含有假如干个原子，相邻原子的位相差很小，原子的不连续效应很小，格波接近与连续媒质中的弹性波。由2式与结合上图3.1中可以看出，格波的群速度也不等于相速度。但当，表现出弹性波的特征，当处于第一布区边界上，即时，而，这明确波矢位于第一布里渊区边界上的格波不能在晶体中传播，实际上它是一种驻波。3.周期性边界条件的物理含义是什么？引入这个条件后导致什么结果？如果晶体是无限大，的取值将会怎样？解：由于实际晶体的大小总是有限的，总存在边界，而显然边界上原子所处的环境与体内原子的不同，从而造成边界处原子的振动状态应该和内部原子有所差异。考虑到边界对内部原子振动状态的影响，波恩和卡门引

3、入了周期性边界条件。其具体含义是设想在一长为的有限晶体边界之外，仍然有无穷多个一样的晶体，并且各块晶体内相对应的原子的运动情况一样，即第个原子和第个原子的运动情况一样，其中1，2，3。引入这个条件后，导致描写晶格振动状态的波矢只能取一些分立的不同值。如果晶体是无限大，波矢的取值将趋于连续。4.什么叫声子？对于一给定的晶体，它是否拥有一定种类和一定数目的声子？解：声子就是晶格振动中的简谐振子的能量量子，它是一种玻色子，服从玻色爱因斯坦统计，即具有能量为的声子平均数为对于一给定的晶体，它所对应的声子种类和数目不是固定不变的，而是在一定的条件下发生变化。5.试比拟格波的量子声子与黑体辐射的量子光子；

4、“声子气体与真实理想气体有何一样之处和不同之处？解：格波的量子声子与黑体辐射的量子光子都是能量量子，都具有一定的能量和动量，但是声子在与其它粒子相互作用时，总能量守恒，但总动量却不一定守恒；而光子与其它粒子相互作用时，总能量和总动量却都是守恒的。“声子气体与真实理想气体的一样之处是粒子之间都无相互作用，而不同之处是“声子气体的粒子数目不守恒，但真实理想气体的粒子数目却是守恒的。6.晶格比热容的爱因斯坦模型和德拜模型采用了什么简化假设？各取得了什么成就？各有什么局限性？为什么德拜模型在极低温度下能给出准确结果？解：我们知道晶体比热容的一般公式为由上式可以看出，在用量子理论求晶体比热容时，问题的关

5、键在于如何求角频率的分布函数。但是对于具体的晶体来讲，的计算非常复杂。为此，在爱因斯坦模型中，假设晶体中所有的原子都以一样的频率振动，而在德拜模型中，如此以连续介质的弹性波来代表格波以求出的表达式。爱因斯坦模型取得的最大成就在于给出了当温度趋近于零时，比热容亦趋近于零的结果，这是经典理论所不能得到的结果。其局限性在于模型给出的是比热容以指数形式趋近于零，快于实验给出的以趋近于零的结果。德拜模型取得的最大成就在于它给出了在极低温度下，比热和温度成比例，与实验结果相吻合。其局限性在于模型给出的德拜温度应视为恒定值，适用于全部温度区间，但实际上在不同温度下，德拜温度是不同的。在极低温度下，并不是所有

6、的格波都能被激发，而只有长声学波被激发，比照热容产生影响。而对于长声学波，晶格可以视为连续介质，长声学波具有弹性波的性质，因而德拜的模型的假设根本符合事实，所以能得出准确结果。7.声子碰撞时的准动量守恒为什么不同于普通粒子碰撞时的动量守恒？U过程物理图像是什么？它违背了普遍的动量守恒定律吗？解：声子碰撞时，其前后的总动量不一定守恒，而是满足以下的关系式其中上式中的表示一倒格子矢量。对于的情况，即有，在碰撞过程中声子的动量没有发生变化，这种情况称为正规过程，或N过程，N过程只是改变了动量的分布，而不影响热流的方向，它对热阻是没有贡献的。对于的情况，称为翻转过程或U过程，其物理图像可由如下图3.2

7、来描述：图3.2 U过程物理示意图在上图3.2中，是向“右的，碰撞后是向“左的，从而破坏了热流的方向，所以U过程对热阻是有贡献的。U过程没有违背普遍的动量守恒定律，因为声子不是实物量子，所以其满足的是准动量守恒关系。8.简要说明简谐近似下晶体不会发生热膨胀的物理原因；势能的非简谐项起了哪些作用？解：由于在简谐近似下，原子间相互作用能在平衡位置附近是对称的，随着温度升高，原子的总能量增高，但原子间的距离的平均值不会增大，因此，简谐近似不能解释热膨胀现象。势能的非简谐项在晶体的热传导和热膨胀中起了至关重要的作用。个一样原子组成的一维单原子晶格格波的态密度可表示为。式中是格波的最高频率。求证它的振动

8、模总数恰好等于。解：由题意可知该晶格的振动模总数为和，试导出它们的状态密度表达式。解：根据状态密度的定义式可知1其中表示在间隔内晶格振动模式的数目。如果在空间中，根据作出等频率面，那么在等频率面和之间的振动模式的数目就是。由于晶格振动模在空间分布是均匀的，密度为为晶体体积，因此有2将2式代入1式可得到状态密度的一般表达式为33式中表示沿法线方向频率的改变率。当时，将之代入3式可得当，将之代入3式可得，原子间距为，力常数交织为，的一维原子链振动的色散关系。当时，求在和处的，并粗略画出色散关系。a2m22112x2n-2 x2n+1 x2n x2n+1 x2n+2 x2n+3在最近邻近似和简谐近似

9、下，第2n和第2n+1个原子的运动方程为1当时，上述方程组1可变为2为求格波解，令3将3式代入2式，可导出线性方程组为4令，从，有非零解的系数行列式等于零的条件可得5由5式可解出当时，当时，其色散关系曲线如如下图3.4所示：图3.4 原子间的力常数不相等的双原子链的晶格振动色散关系曲线 12.如有一维布喇菲格子，第个原子与第个原子之间的力常数为；而第个原子与第个原子的力常数为。（1） 写出这个格子振动的动力学方程；（2） 说明这种情况也有声学波和光学波；（3） 求时，声学波和光学波的频率；（4） 求为晶格常数时，声学波和光学波的频率。解：1此题与11题根本相似，在最近邻近似和简谐近似下，同样可

10、以写出第和第个原子的动力学方程为12为求出方程组1的格波解，可令2于是将2式代入1式，可导出线性方程组为3令，从、有非零解的系数行列式等于零的条件可得4由4式可解出5由此可知，的取值也有和之分，即存在声学波和光学波3由5式可知当时，有声学波频率，光学波频率4同样由5式可知当时，有声学波频率，光学波频率13.在一维双原子链中，如，1求证：；。2画出与的关系图设。解：1在一维双原子链中，其第个原子与第个原子的运动方程为1为解方程组1可令2将2式代入1式可得出3从、有非零解，方程组3的系数行列式等于零的条件出发，可得可解出得4当4式中取“号时，有5，5式中有，那么5式可简化为当4式中取“号时，有6，

11、6式中有，那么6式可简化为 2当时，如此4式可化为O此时，与的关系图，即色散关系图如如下图3.5所示：图3.5 一维双原子链振动的色散关系曲线14.在一维复式格子中，如果，。求：(1) 光学波频率的最大值、最小值与声学波频率的最大值；(2) 相应的声子能量是多少eV?(3) 这3种声子在300K时各有多少个？(4) 如果用电磁波激发光频振动，要激发最大光学频率的声子所用的电磁波长在什么波段？解：(1)由于光学波频率的最大值和最小值的计算公式分别为：上式中为约化质量所以有： 而声学波频率的最大值的计算公式为： 所以有： (2)相应的声子能量为：(3)由于声子属于玻色子，服从玻色爱因斯坦统计，如此

12、有(4)如用电磁波来激发光频振动，如此要激发最大光学频率的声子所用的电磁波长应满足如下关系式：15.在一维双原子晶格振动的情况下，证明在布里渊区边界处，声学支格波中所有轻原子静止，而光学支格波中所有重原子静止。画出这时原子振动的图像。解：设第个原子为轻原子，其质量为，第个原子为重原子，其质量为，如此它们的运动方程为1为解方程组1可令2将2式代入1式可得出3从、有非零解，方程组3的系数行列式等于零的条件出发，可得可解出得4令，如此可求得声学支格波频率为，光学支格波频率为由方程组3可知，在声学支中，轻原子与重原子的振幅之比为由此可知，声学支格波中所有轻原子静止。而在光学支中，重原子与轻原子的振幅之

13、比为由此可知，光学支格波中所有重原子静止。此时原子振动的图像如如下图3.6所示：图3.6 a声学支格波原子振动图；b光学支格波原子振动图16.从一维双原子晶格色散关系出发，当逐渐接近和时，在第一布里渊区中，晶格振动的色散关系如何变化？试与一维单原子链的色散关系比拟，并对结果进展讨论。解：一维双原子晶格的色散关系为O由上图可以看出，当逐渐接近时，在第一布里渊区边界，即处，声学波的频率开始增大，而光学波的频率如此开始减小，而当时，如此声学波的频率和光学波的频率在处相等，都等于。而在一维单原子链中，其色散关系为，由此可见，在一维单原子链中只存在一支格波，其色散关系曲线与一维双原子链中的声学波的色散关

14、系曲线根本相似，在其布里渊区边界，即处，其格波频率为，是双原子链的格波在布里渊边界的频率值的2倍。个原子组成，试用德拜模型证明格波的状态密度为。式中为格波的截止频率。解：在德拜模型中，假设晶体的振动格波是连续介质的弹性波，即有色散关系1那么格波的状态密度为2又根据 3将2式代入3式得4由4式可得 5把5式代入2式即可得 ，试用德拜模型求一维、二维和三维晶体的总零点振动能。设原子总数为，一维晶格长度为，二维晶格的面积为，三维晶格的体积为。 解：(1)一维晶体的总零点振动能为： 设表示角频率在之间的格波数，而且(1) 上式中：是最大的角频率；为晶体中的原子数。如此上述的总零点能可以写成：(2)考虑

15、到一维晶体中，其状态密度为：(3)由于德拜模型考虑的是长声学波的影响，而长声学波可以看成连续媒质弹性波。对于弹性波，一个波矢对应一个状态，如此有：故 (4)对于弹性波，如此(5)将(4)和(5)式代入(2)式，得：(6)将(6)式代入(1)式，可得：将(6)式代入(2)式，可得一维晶体的总零点振动能：(2)对于二维晶体来说，计算其总零点振动能根本方法与一维晶体的方法相似，只是对于(1)式要改为：(7)而对于二维晶体，其状态密度函数为：(8)将(8)式代入(7)式可得：将(8)式代入(2)式可得二维晶体的总零点振动能为：(3) 对于三维晶体来说，计算其总零点振动能根本方法与一维晶体的方法也根本相

16、似，只是对于(1)式要改为：(9)而对于三维晶体，其状态密度函数为：(10)将(10)式代入(9)式可得：将(10)式代入(2)式可得三维晶体的总零点振动能为：19.应用德拜模型，计算一维、二维情况下晶格振动的状态密度、德拜温度、晶格比热容。解：在德拜模型中，假设晶体的振动格波是连续介质的弹性波，即有色散关系1 1在一维情况下，晶格振动的状态密度为2上式中，表示一维晶格的总长度。又由关系式 3将式3代入式2可得，由此求得于是德拜温度晶体的比热容为 其中2在二维情况下，晶体振动的格波有2支，即一支纵波和一支横波，在德拜模型中，假设纵波和横波的波速相等，都等于，即纵波和横波都有如下的色散关系先考率

17、纵波，其状态密度为类似地可以写出横波的状态密度为加起来总的状态密度为4又由关系式 5将4式代入5式得，由此可得于是得德拜温度为而晶体的比热容为 其中1012N/m23。试计算金刚石的德拜温度。解：假设金刚石的原子振动的格波为一连续介质的弹性波，其波速为m/s而又金刚石的原子密度为 个/m3由此可知金刚石的德拜温度为K21.具有简单立方布喇菲格子的晶体，原子间距为210-10m，由于非线性相互作用，一个沿100方向传播，波矢大小为m-1的声子同另一个波矢大小相等当沿110方向传播的声子相互作用，合成为第3个声子，试求合成后的声子波矢。解：易知简单立方格子的倒格子仍是一简单立方格子，其倒格基矢、和互相垂直，长度为m-1，第一布里渊区就是原点和六个近邻格点连线的垂直平分面围成的立方体。又因为 由此可知落在第一布里渊区之外，即可知题所述两声子的碰撞过程是一个翻转过程或U过程，此时两声子的碰撞产生第三声子满足准动量守恒，即有 其中表示一倒格矢为使落在第一布里渊区里，取，如此有其大小为m-1。式中为待定常数；为近邻原子间距。求该晶体的线膨胀系数。近邻原子的平均距离为310-10m。解：由平衡条件，可得 由此可得于是可求得， 那么线膨胀系数为K-1