物理化学统计热力学.ppt

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1、物理化学第六章 统计热力学,统计热力学,玄之又玄 众妙之门 老子：“道德经”,前言,量子力学、量子化学以分子、原子等微观粒子为研究对象，揭示了基本粒子所遵循的运动规律。经典热力学则是以由大量分子组成的宏观体系为研究对象，从宏观上揭示了自然界的运动所遵循的普遍规律，既热力学第一、第二、第三定律。宏观世界是由分子、原子等微观粒子组成的，所以热力学体系的性质归根到底是微观粒子运动的综合反映。如何从微观离子的基本性质推导出宏观体系的热力学性质，则是统计热力学的任务。统计热力学是量子力学与经典热力学之间的桥梁。本章的讨论限于平衡态的统计热力学，且着重讨论体系的热力学函数值及其变化，如内能、熵、平衡常数等

2、，故称为化学统计热力学。研究的对象是热力学平衡体系，非平衡态统计热力学的内容不包括在本章之内。,统计热力学从19世纪开始发展，首先由麦克斯韦和波尔兹曼在气体分子运动论方面作出了基础性的工作。他们由气体分子运动规律推导出气体的压力、导热系数等宏观性质。美国物理化学家吉布斯于1902年出版了统计力学基本原理一书，提出了统计力学的系综理论，在更高层次上对统计力学作了理论上的概括。早期的统计热力学建立在牛顿力学的基础上，认为分子运动遵守经典力学，微观粒子的运动状态用广义空间坐标和广义动量坐标来描述，没有考虑测不准原理和基本粒子能量量子化等因素，从而导致了经典统计力学的结论在某些情况下不适用。例如多原子

3、气体的热容及其低温下固体物质比热的统计计算值与实际测量值不符。,20世纪初，物理学在其全面范围内进行了一场量子力学的革命，统计热力学也相应的得到修正和发展。现代统计力学的力学基础是量子力学，而且其统计方法也需要改变。玻色和爱因斯坦提出的玻色子所遵守的玻色爱因斯坦统计法.由费米和狄拉克提出了费米子所遵守的费米狄拉克统计法.爱因斯坦和德拜提出了适用于晶体体系的固体统计理论，从而使统计热力学从经典统计理论发展到量子统计理论。,6.1 热力学的统计基础,一体系状态的描述 平衡统计热力学与经典热力学一样，其基本问题是如何定量的描述宏观体系平衡态的性质。体系:被研究的对象.即宏观热力学体系。宏观体系一般由

4、基本微观粒子组成，组成体系的微观粒子简称为粒子。组成体系的粒子通常是分子或原子，但某些特殊的体系，也可能由其他基本粒子如电子、声子等组成。,体系的状态:经典热力学:体系的某一平衡态，此平衡态与一组状态函数(如T,P,V等)相对应。统计热力学:对于体系状态的描述要更为细致与复杂。在统计力学中讨论体系的状态时，可能有两种含义。(1)体系的宏观状态:这种状态也就是经典热力学中的热力学平衡态。体系的宏观状态由体系的宏观状态函数(T,P,V等)来描述并确定。当体系所处环境条件不发生变化时，体系的宏观状态是一个稳定的状态，可以长期持久不变的保持下去。(2)体系的微观运动状态:即体系的微观态，它是指在某一瞬

5、间，体系中全体粒子所具有的微观运动状态的综合。微观运动状态又分两种:体系的微观运动状态;粒子的微观运动状态.,经典统计力学:微观运动状态由相宇中的点来描述.量子统计力学:微观运动状态就是体系的一个量子态.原则上，体系的量子态由薛定谔方程确定：H=上式中:H 是体系的哈密顿算符，为体系的本征能量，是 体系的本征矢量，即体系的本征波函数。统计热力学中的体系微观状态就是薛定谔方程中的波函数，每一个不同的量子态就对应着一个不同的微观状态。组成化学反应体系的微观粒子通常是分子，当讨论体系中的单个粒子的运动状态时，一般指分子的量子态，由分子的薛定谔方程所确定，分子的运动状态就是分子的波函数。,体系的宏观状

6、态和微观状态虽然都是对体系运动状态的描述，但两者之间存在本质的区别。宏观状态是从总的、宏观的角度来描述体系的性质，不涉及任何一个具体微观粒子的运动状态。宏观状态可以保持很长的时间。微观运动状态是从微观的、瞬时的角度来描述体系的运动状态，每个微观运动状态所能保持的时间是极其短暂的，体系的微观状态总是处在不断的变更之中。体系的宏观状态与微观状态之间虽然存在本质的区别，但两者又有着密切的联系，从统计热力学的角度看，体系的宏观状态（即热力学平衡态）是其微观状态的总的体现。体系的某一宏观状态可以与数不清的微观运动状态相对应，宏观状态所具有的性质是与其相应的微观状态性质统计平均的结果。,例:有一个由3个简

7、谐振子（A,B,C）组成的体系，体系的总能量为11/2h，试描述能满足此（宏观状态）要求的微观运动状态？简谐振子的能量是量子化的，其能级公式为：Ev=(n+1/2)h v=0,1,2,3,4是振动量子数 相应可得到振动各能级的能量为：Ev(v)=1/2h,3/2h,5/2h,7/2h,9/2h 由题给条件，体系由3个粒子组成，总能量为11/2h，这就给每个简谐振子运动状态加了一定的限制。每个简谐振子至少有1/2h的能量，为满足总能量为11/2h的条件，体系中任一粒子所具有的最高能量不得超过9/2h 否则体系的总能量将会大于11/2h。以下列出与此宏观状态相应的几个体系的微观运动状态：,n=0,

8、E=1/2hn=1,E=3/2hn=2,E=5/2hn=3,E=7/2hn=4,E=9/2hn=5,E=11/2h,可以算出，与题给条件相适应的微观状态共有15种。随着体系拥有的粒子数的增多和总能量的增加，每一宏观状态所对应的微观状态数急剧增加。以上题为例，当粒子增至5个，体系总能量增至15/2h时，与此要求相对应的微观状态便增至126种。而热力学上的宏观体系大约拥有1023个分子，故一个体系的平衡态，即宏观状态，具有几乎数不清的相应微观运动状态,二粒子运动状态的描述 体系的微观状态是组成体系全部粒子所具有的运动状态之总合，因而在讨论体系的运动状态时必定会涉及粒子的运动状态。首先考虑由单原子分

9、子组成的理想气体体系。体系中的粒子相互之间没有作用力，每个分子的运动状态不受其它分子的影响，故每个粒子的运动状态就是分子的量子态。如果不考虑分子中电子和原子核的运动，单原子分子的运动可以用3个平动量子数nx，ny，nz 来描述。所以单原子分子有3个自由度。分子中含有n个原子，分子的运动自由度为：f=3n.,若要全面的描述粒子的运动，还要考虑电子运动和核运动。因而一个分子的微观运动包括:核运动、电子运动、平动、转动、振动。这些运动形态可以近似的认为相互独立，互不干扰，分子每种运动的具体状态由分子在此运动状态上所处的量子数所决定。为了全面的描述分子的微观状态，需要一套量子数，每套量子数均代表分子的

10、一种微观运动状态。,一般而言，若分子中含有n个原子，当不考虑其电子运动和核运动时，需要3n个独立变量即3n个自由度来描述分子的运动状态。这3n个自由度包括平动自由度、转动自由度和振动自由度。三种自由度的分配为：分子的平动、转动、振动运动状态分别由平动量子数、转动量子数及振动量子数所确定。平动自由度：3 线性分子：2 3n 转动自由度：非线性分子：3 线性分子：3n-5(如CO2)振动自由度：非线性分子：3n-6(如H2O),平动：分子质心在空间的运动,转动：双原子分子绕Z轴的转动,转动：双原子分子绕Y轴的转动,转动：双原子分子的转动,转动：双原子分子绕X轴的转动,振动：双原子分子的振动,CO2

11、的4种振动模式,H2O的 3种振动模式,按照量子力学的观点，体系中分子各运动自由度的能量都是量子化的。但在一定条件下，某些运动形态的能级非常密集，这时，可以用经典力学来描述此类运动，如分子的平动、转动及分子间的作用势能等。建立在经典力学之上的经典统计力学对于能级间距较大的振动运动电子运动和核运动是不适用的，但对于能级密集的平动、转动等运动形态的描述则是成功的。特别对于粒子间有相互作用势能的体系，目前还须求助于经典统计力学来处理与分子作用势能有关的问题。经典统计力学中常用广义空间坐标和广义运动坐标来描述粒子和体系的运动状态。以单原子分子体系为例，采用3个空间坐标描述分子在空间的位置，采用3个运动

12、坐标描述分子在空间3个方向上的运动状态。在选用运动坐标时可以采用速度坐标，用以描述粒子在空间3个坐标方向上得分速度，也可以采用动量坐标，用以描述粒子在空间3个坐标方向上的分动量。,在统计力学中，通常采用：广义空间坐标描述粒子在空间的位置；动量坐标描述粒子的运动状态;用空间坐标和动量坐标描述粒子的微观状态在统计力学中有其特殊的优点，这种坐标系统在进行坐标变换时，坐标变换的雅可比行列式常等于1，因而使用起来比较方便。这种广义空间坐标广义动量坐标所组成的抽象空间也称为相宇。,粒子运动状态的描述量子力学:粒子的量子态经典力学:相空间,即-相宇,-相宇:n原子分子:自由度f=3n.由f个空间坐标和f个动

13、量坐标组成的抽象空间即为-相宇.相点:表示粒子的微观运动状态曲线:粒子运动的轨迹一簇曲线:体系的运动轨迹,体系运动状态的描述体系的运动状态:量子力学:体系的量子态 经典力学:相空间,即-相宇,-相宇:n分子体系:自由度f=nf f:分子的自由度由f个空间坐标和f个动量坐标组成的抽象空间即为-相宇.相点:表示体系的微观运动状态曲线:体系运动的轨迹,三.统计热力学的基本假设：体系的热力学函数是相应微观性质的统计平均值:A（热力学）A=Pi Ai=Ad 为微观状态几率分布函数 统计力学的基本假定:V、N 恒定的体系：=(E)=(E)物理意义：微观状态出现的几率P只是能量的函数.对于孤立体系，因V、N、E均恒定，故每个微观运动出现的几率相等，简称等几率原理。,