第三章矫正散光的透镜·.ppt
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1、第三章 矫正散光的透镜,第一节 柱面和柱面透镜,1、柱面透镜,将一条直线绕另一条直线平行等距离旋转就可以得到一圆柱体。为圆柱的轴,两条线之间距为圆柱的曲率半径,与轴垂直的方向有最大的曲率。,由于柱面透镜在与轴平行的方向上曲率为零(没有弯曲),所以光线通过柱面透镜在这个方向上没有曲折,柱面透镜在与轴垂直的方向上有最大的曲率,所以光线通过柱面透镜在这个方向上受到最大的屈光力。平行光通过柱面透镜后汇聚到焦点,焦点集合成一直线称为焦线(图4-4)(图4-5),焦线与轴平行。,2、柱面透镜的屈光力 柱面透镜沿轴方向的曲率为零,与轴垂直方向有最大的曲率,该方向的屈光力为柱镜的屈光力。,公式,皇冠玻璃的折射
2、率,柱面最大曲率的半径为,则该柱面的屈光力为?,3、柱面透镜的视觉像移 顺动、逆动以柱面透镜的中心为轴进行旋转时,通过透镜可观察到“”字的两条线在随着透镜的旋转进行“张开”继而又“合拢”状的移动。这种现象称之为“剪刀运动”,第二节 正交柱镜的性质,正交柱镜有以下性质:1轴向相同的两柱镜叠加,其效果等于一个柱镜,其屈光力为两个透镜屈光力的代数和。,(),(),2两相同轴向、相同屈光力但正负不同的柱面迭加,结果互相中和。,(),3两相同屈光力且轴互相垂直的柱镜叠加,效果为一球面透镜。且球面镜的屈光力等于柱面镜的屈光力。,(),(),4一个柱面镜可由一相同屈光力的球面镜与一个屈光力相同但符号相反且轴
3、向垂直的柱镜叠加所代替。,(),5两轴互相垂直屈光力不等的柱面叠加可等效为一球面与一柱面的叠加。,第三节 球柱面透镜,柱面镜只能矫正一个主子午线的屈光不正,但多数散光眼是两条主子午线都需要矫正。球柱面透镜就可以解决这样的问题。薄透镜的总屈光力是前后两面屈光力之和,将透镜的一面制成为球面,另一面制成柱面,两面之和就得到一个球柱面透镜,1、球柱面透镜 一个球柱面透镜的前表面屈光力为,后表面屈光力为,两面之和为球柱面透镜总屈光力,有。,2、散光镜片的表示形式 表示一散光镜片,要将其分解为球面及柱面成分(三种),实际应用中,球面负柱面的表示形式最为常见,即不论球面值为正值还是为负值,柱面都以“负”柱面
4、的形式表示。,3、散光透镜的处方转换 方法一:“球面+负柱面”与“球面+正柱面”之间的转换 1)原球面与柱面的代数和为新球面;2)将原柱面的符号改变,为新柱面;3)新轴与原轴垂直。以上方法可归纳为:代数和、变号、转轴,(1)方法二:“球面+柱面”变为“柱面+柱面”1)原球面为一新柱面,其轴与原柱面轴垂直;2)原球面与柱面的代数和为另一柱面,轴为原柱面轴。,(3)方法三:“柱面 柱面”变为“球面 柱面”1)设两柱面分别为A 和B;2)若选A为新球面,则B减A为新柱面,轴为B轴;3)若选B为新球面,则A减B为新柱面,轴为A轴。,第四节 散光透镜的成像,1散光透镜的成像像散光束 散光透镜各方向的屈光
5、力不同,且在互相垂直的两方向上有最大及最小的屈光力,这就使得光线通过散光透镜后不能像球面透镜那样成一点像。图4-13 为一正散光透镜所形成的像散光束,称为史氏光锥,由扁椭圆过渡为长椭圆的过程中一定会有一个圆形,称为最小弥散圆 前焦线与后焦线的间隔称为Sturm间隔,它的大小表示了散光的大小。,2散光光束中各参数的计算,透镜到前焦线的距离为;透镜到后焦线的距离为;透镜到最小弥散圆的距离为;为前焦线长度;为后焦线长度;透镜直径为,为Sturm间距。根据图中的关系,焦线长度,分别为:,焦线的位置 及 可据 及 求出,由此可得镜片至最小弥散圆的距离:,该距离以屈光度的形式表示为:,最小弥散圆的直径 为
6、:,一散光透镜,直径,求透镜前 的物点发出的光经透镜后所成焦线及最小弥散圆的位置及大小。,解:已知,(轴向),(轴向),所以:,垂直线,水平线,直径,第五节 环曲面和环曲面透镜,1、环曲面“环曲面”一词来自拉丁文“Torus”,指古希腊建筑中石柱下的环形石。环曲面有互相垂直的两个主要的曲率半径,形成两个主要的曲线弧。其中曲率小的圆弧称作基弧(base curve),基弧的曲率半径以表示。曲率大的圆弧称作正交弧(cross curve),正交弧的曲率半径以表示。,2、环曲面透镜 透镜的两个表面一面是环曲面,另一面是球面为环曲面透镜(toric lens)。与球柱面透镜相比,环曲面透镜无论在外观上
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